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RTP普克尔盒 用于高重复率Q开关和脉冲选取的RTP普克尔斯盒 |
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在电光领域，很少有机会开发出真正独特的东西。然而，这样的事件之一就是新型电光材料 RTP 的出现。您可能会问这种材料有什么特别之处吗？首先，它对沿着 X 方向或沿着电光更有利的 Y 方向（Z 方向上的电场）传播的光具有很大的电光效应。它具有从 400 nm 左右到 4 µm 以上的良好光学透明度，对于腔内激光操作非常重要，它具有高抗光学损伤能力，1064 nm 下 1 ns 脉冲的功率处理能力约为 1GW/cm 2 。 到目前为止一切都很好，但这种材料与其他材料的真正区别在于它基本上完全没有压电谐振，一直到 200kHz 甚至可能更高。这至少是我们测量能力的驱动程序限制范围，我们没有理由怀疑它的性能会超出这个范围（驱动程序允许）。这种卓越的性能为激光器制造商开辟了新的可能性，以前使用 BBO 电光 Q 开关仅限于 30kHz 操作，或者被迫使用速度慢得多的声光 Q 开关（具有较长的固有 Q 开关脉冲长度）在更高的频率。现在可以突破 30kHz 的障碍，而不会受到过长的脉冲长度的影响。 与 BBO 的比较当然是不可避免的，我们不希望给任何人这样的印象：RTP 是所有激光应用的万能灵丹妙药。相反，我们相信，通过了解其局限性，它可以提供以前电光 Q 开关无法达到的性能。当用于 Q 开关时，RTP 和 BBO 之间的主要区别与 Q 开关能够实际使用的平均功率水平有关。这并不是说它会遭受光学损伤，远非如此，它的抗损伤能力比大多数 EO 材料都要好，并且只有 BBO 才能真正优于它。这更多是由于 Q 开关本身的实现性质造成的。 与 BBO 中的光传播沿着材料的光轴不同，在 RTP 中，光传播轴要么沿着 X 轴，要么沿着 Y 轴，这两个轴都表现出双折射。补偿这一问题的常用方法是使用一对光学厚度匹配的晶体，然后将它们彼此成 90° 定向，使得沿 X 轴（例如在第一个晶体中）偏振的光随后沿 X 轴偏振。第二个晶体的 Z 轴。第一个晶体中的“慢”光线随后变成第二个晶体中的“快”光线，因此理论上在复合晶体对中抵消了总静态双折射。然而，这一过程并不完美，即使使用最匹配的晶体，当高光功率通过晶体时，也会经历双折射抵消的损失。这是因为晶体中虽然很小但仍然显着的光学吸收，导致晶体局部加热的微小差异。这会扰乱两个晶体的补偿，并且除非使用某种动态可变偏置装置，否则将会发生消光损失，从而降低激光器性能。因此，我们认为 RTP 最适合中等平均功率激光源，其中高重复率和短 Q 开关脉冲长度比高平均功率更重要。这会扰乱两个晶体的补偿，并且除非使用某种动态可变偏置装置，否则将会发生消光损失，从而降低激光器性能。因此，我们认为 RTP 最适合中等平均功率激光源，其中高重复率和短 Q 开关脉冲长度比高平均功率更重要。这会扰乱两个晶体的补偿，并且除非使用某种动态可变偏置装置，否则将会发生消光损失，从而降低激光器性能。因此，我们认为 RTP 最适合中等平均功率激光源，其中高重复率和短 Q 开关脉冲长度比高平均功率更重要。 相对于 BBO 的一大优势当然是更高的电光效应。通常，3mm 孔径 BBO 电池在 1064nm 处的 BBO 半波电压约为 7kV，而同等尺寸的 RTP 电池仅为 1,300V。由于 RTP 电池的电容大致相似，因此 RTP 电池的功耗仅略高于 BBO 电池的十分之一。 与所有新材料一样，我们鼓励用户尝试 RTP，以找出它在现实世界系统中的优势和局限性。 |
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主要特点/优势：RTP 普克尔盒 |
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规格参数 |
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产品应用： |
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除了高重复率 Q 开关之外，RTP 泡克尔斯盒的另一个主要应用是脉冲拾取。这是高重复源（通常是皮秒或飞秒锁模激光器）从典型的 80-100MHz 降低到低得多的速率的地方。例如，这可以馈送到再生放大器的输入或更好地适应实验的数据速率。在某些情况下，应用程序用于固定重复，或者在其他情况下，所拾取的脉冲有更随机的模式 - 两者都是可能的。即使 RTP 泡克尔斯盒的功率要求适中，高速率下的脉冲拾取也可能需要高功率驱动器。但是，我们可以推荐BME KG的司机德国人在高速率普克尔斯盒驱动器方面拥有无与伦比的专业知识，我们与他们一起展示了 20MHz 连续速率脉冲拾取系统。 我们还可以提供 RTP 泡克尔斯盒，其格式非常适合与快速 50Ω 阻抗脉冲驱动器一起使用，以实现亚纳秒上升时间应用。 |
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3mm 孔径 RTP 普克尔斯盒 100kHz 脉冲响应图片由BME KG™提供。 |
3mm 孔径 RTP 普克尔斯盒 1MHz 脉冲响应图片由BME KG™提供。 |
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直通 RTP 普克尔斯盒通过合适的驱动器，我们的 RTP Pockels 盒可以产生亚纳秒响应。 |
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